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第三节 定积分的应用

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I. 定积分的元素法

已知abf(x)dx=limλ0i=1nf(ξi)Δxi\displaystyle \int_{a}^{b} f(x) \mathrm{d}x = \lim_{\lambda \to 0} \sum_{i = 1}^{n} f(\xi_i) \cdot \Delta x_i,其中Δxi=xixi1\Delta x_i = x_i - x_{i - 1},记λ=max1in{Δxi}\displaystyle \lambda = \max_{1 \leq i \leq n} \{ \Delta x_i \}

可利用定积分解决的整体量UU需要满足:

  1. UUx[a,b]x \in \left[ a, b \right]相关
  2. UU可分割为部分量ΔUi\Delta U_i1in1 \leq i \leq n),且U=ΔUiU = \sum \Delta U_i,以及ΔUif(ξi)Δxi\Delta U_i \approx f(\xi_i) \Delta x_i
  3. x[a,b]\forall x \in \left[ a, b \right]x+dx[a,b]x + \mathrm{d}x \in \left[ a, b \right],则在[x,x+dx]\left[ x, x + \mathrm{d}x \right]UU的元素f(x)dx=duf(x) \mathrm{d}x = \mathrm{d}u

于是有:

Tip

元素法可以解决的问题:平面图形的面积、体积、弧长、侧面积、变力沿直线做功、水压力、引力等

II. 平面图形的面积

2.1 直角坐标系的情况

由曲线y=f(x)y = f(x)y=g(x)y = g(x)与直线x=ax = ax=bx = ba<ba \lt b)所围成的平面图形的面积为:

  • 例1:求由曲线y=lnxy = \ln x与两直线y=x+e+1y = -x + e + 1y=0y = 0所围成的平面图形的面积

    Answer
  • 例2:求由抛物线y2=2xy^2 = 2x和直线y=x4y = x - 4所围成的平面图形的面积

    Answer

2.2 参数方程的情况

若曲线y=y(x)y = y(x)由参数方程:

所确立,且φ(α)=a\varphi(\alpha) = aφ(β)=b\varphi(\beta) = b,则由曲线y=y(x)y = y(x)、直线x=ax = ax=bx = b以及xx轴所围成的图形的面积为:

2.3 极坐标系的情况

在极坐标系下,曲线ρ=ρ(θ)\rho = \rho(\theta)由:

所确立,则由曲线ρ=ρ(θ)\rho = \rho(\theta)及射线θ=α\theta = \alphaθ=β\theta = \betaα<β\alpha \lt \beta)所围成的曲边扇形的面积为:

Notice

  1. r=ar = a意味着以极点OO为圆心、aa为半径的圆,即:r2=a2x2+y2=a2r^2 = a^2 \Leftrightarrow x^2 + y^2 = a^2
  2. θ=α\theta = \alpha意味着与极轴夹角为α\alpha的射线

Tip

  1. 心形线:ρ=a(1+cosθ)\rho = a(1 + \cos \theta)

  2. 星形线:

  3. 双纽线:

  4. 摆线:(t[0,2π]t \in \left[ 0, 2\pi \right]

  • 例3:求由曲线ρ=asinθ\rho = a \sin \thetaρ=a(cosθ+sinθ)(a>0)\rho = a(\cos \theta + \sin \theta) \, (a \gt 0)所围图形公共部分的面积

    Answer

    通过r2=x2+y2r^2 = x^2 + y^2sinθ=yr\sin \theta = \dfrac{y}{r}以及cosθ=xr\cos \theta = \dfrac{x}{r}可知:

    即:

  • 例4:求由曲线ρ=3cosθ\rho = 3 \cos \thetaρ=1+cosθ\rho = 1 + \cos \theta所围成的图形的公共部分的面积

    Answer

III. 体积和侧面积

3.1 旋转体的体积

设函数f(x)f(x)[a,b]\left[ a, b \right]上可积,且由曲线y=f(x)y = f(x)和直线x=ax = ax=bx = b以及xx轴所围成的图形为DD,则有:

  1. DDxx轴旋转一周,则产生的旋转体的体积为:

    Proof

    圆盘法:将区间[a,b]\left[ a, b \right]平均分为nn份,则有:

    1. 设每一份的宽:w=banw = \frac{b - a}{n}
    2. 设第ii个小区间的起点:si=a+(i1)ws_i = a + (i - 1)w
    3. 设第ii个小区间的终点:ei=si+w=a+iwe_i = s_i + w = a + iw
    4. 则第ii个小区间可以表示为:[si,ei]\left[ s_i, e_i \right]
    5. 则第ii个小区间内近似形成的小矩形的高:hi=f(si)h_i = f(s_i)
    6. 则由第ii个小矩形绕xx轴一圈所形成的旋转体的体积:Vi=πhi2wV_i = \pi h_i^2 w(以hih_i为半径、ww为高的圆柱体)

    于是可以将DDxx轴旋转一圈所形成的旋转体的体积表示为:

  2. DDyy轴旋转一周,则产生的旋转体的体积为:

    Proof

    柱壳法:将区间[a,b]\left[ a, b \right]平均分为nn份,则有:

    1. 设每一份的宽:w=banw = \frac{b - a}{n}
    2. 设第ii个小区间的起点:si=a+(i1)ws_i = a + (i - 1)w
    3. 设第ii个小区间的终点:ei=si+w=a+iwe_i = s_i + w = a + iw
    4. 则第ii个小区间可以表示为:[si,ei]\left[ s_i, e_i \right]
    5. 则第ii个小区间内近似形成的小矩形的高:hi=f(si)h_i = f(s_i)
    6. 则由第ii个小矩形绕yy轴一圈所形成的旋转体的体积:Vi=ei2πhisi2πhiV_i = e_i^2 \pi h_i - s_i^2 \pi h_i(由大圆柱体的体积减去小圆柱体的体积得到)

    于是可以将DDyy轴旋转一圈所形成的旋转体的体积表示为:

    考虑第二个极限,由于f(x)f(x)[a,b]\left[ a, b \right]上可积,所以其中存在一个标准的黎曼和形式:

    而当nn \to \infty时,w0w \to 0,则此极限值为零;然后再考虑第一个极限,它也是一个标准的黎曼和形式,则有:

  • 例5:求椭圆x2a2+y2b2=1\dfrac{x^2}{a^2} + \dfrac{y^2}{b^2} = 1所围成的图形绕xx旋转一周所形成的旋转体的体积

    Answer
  • 例6:求圆盘(x2)2+y21(x - 2)^2 + y^2 \leq 1yy轴旋转而成的旋转体的体积

    Answer

3.2 立体的体积

已知立体,设该立体在过点x=ax = ax=bx = b且垂直于xx轴的两个平面之间,以S(x)S(x)表示过点xx且垂直于xx轴的截面面积,则该立体的体积为:

  • 例7:计算底面是半径为RR的圆、且垂直于底面上一条固定直径的所有截面都是等边三角形的立体体积

    Answer

3.3 旋转体的侧面积

由曲线y=f(x)y = f(x)与直线y=0y = 0x=ax = ax=bx = b所围成的平面图形绕xx轴旋转一周,生成的旋转体的侧面积为:

Proof

将区间[a,b]\left[ a, b \right]平均分为nn份,则有:

  1. 每一份的宽度为:w=banw = \dfrac{b - a}{n}
  2. 每一份的起点为:si=a+(i1)ws_i = a + (i - 1) w
  3. 每一份的终点为:ei=si+w=a+iwe_i = s_i + w = a + iw
  4. 每一份的起点(si,f(si))(s_i, f(s_i))和终点(ei,f(ei))(e_i, f(e_i))之间的距离可以近似为:(eisi)2+[f(ei)f(si)]2\sqrt{(e_i - s_i)^2 + \left[ f(e_i) - f(s_i) \right]^2}

则可将此旋转体的侧面积表示为:

根据拉格朗日中值定理可知:

于是可以进一步写成:

而当nn \to \infty时,w0w \to 0,而eisi=we_i - s_i = wξi(ei,si)\xi_i \in (e_i, s_i),则ξisi\xi_i \to s_i,于是有:

由连续曲线x=φ(y)x = \varphi(y)与直线x=0x = 0y=cy = cy=dy = dc<dc \lt d)所围成的平面图形绕yy轴旋转一周,形成的旋转体的侧面积为:

  • 例8:求曲线y=2x(0x3)y = 2 \sqrt{x} \, (0 \leq x \leq 3)xx轴旋转一周所得曲面的面积

    Answer

IV. 平面曲线的弧长

对于曲线y=f(x)y = f(x),其弧微分为:

  1. 曲线y=f(x)y = f(x)axba \leq x \leq b时的弧段的弧长为:

  2. 曲线{x=x(t),y=y(t)\{ x = x(t), y = y(t)αtβ\alpha \leq t \leq \beta时的弧段的弧长为:

  3. 曲线ρ=ρ(θ)\rho = \rho(\theta)αθβ\alpha \leq \theta \leq \beta时的弧段的弧长为:

  • 例9:求曲线y=0xtantdt(0xπ4)y = \displaystyle \int_{0}^{x} \tan t \mathrm{d}t (0 \leq x \leq \frac{\pi}{4})的弧长

    Answer

V. 函数的平均值

y=f(x)y = f(x)[a,b]\left[ a, b \right]上的连续函数,则f(x)f(x)[a,b]\left[ a, b \right]上的平均值定义为:

  • 例10:求函数y=1sinxy = \sqrt{1 - \sin x}在区间[0,π]\left[ 0, \pi \right]上的平均值

    Answer

VI. 简单物理量的表示和计算

6.1 变力沿直线做功

做功公式:

其中WW为功,FF为力,SS为位移(1焦耳等于1牛顿乘以1米)

F=f(x)F = f(x)为恒力,则直接套用做功公式W=FSW = F \cdot S

F=f(x)F = f(x)为变力,则:

6.2 液体的静压力

压力公式:

这个公式描述了流体对面积为AA的平面所施加的总静压力,其中pp是流体在深度hh处的压强、ρ\rho是流体密度、gg是重力加速度(980牛顿等于1000kg/m3m^3乘以9.8m/s2m/s^2乘以1米乘以0.1平方米)

若将一平板竖直放入液体中:(其中ll为平板的长度)

则此平板单侧所受的静压力为:

6.3 引力

平面上两个质点之间的引力公式:

其中GG为引力系数、m1m_1m2m_2分别为两个质点的质量、rr为两个质点之间的距离,此力FF沿两点连线方向

  • 例11:设有一长度为ll,线密度为μ\mu的均匀细直棒,在其中垂线上距棒aa单位处有一质量为mm的质点MM,试计算该棒对质点MM的引力

    Answer

    假设这根细直棒处于平面直角坐标系的xx轴上,且其中点位于零点,质点MM位于(0,a)(0, a),则有:

    而对于每一个dF\mathrm{d}F,可以拆成沿水平方向的dFx\mathrm{d}F_{x}和沿垂直方向的dFy\mathrm{d}F_y两个力,由于此细棒关于yy轴对称,则沿水平方向的力dFx\mathrm{d}F_{x}会互相抵消,则只需计算沿垂直方向的力dFy\mathrm{d}F_y即可,于是有: